став которой входит только два типа сегментов, расположенных через
одинаковые интервалы.
На рис. 2 показано изменение спектра хаотических колебаний
трех автономных автостохастических систем, описываемых система-
ми уравнений
⎧⎪⎪⎪⎪⎨
⎪⎪⎪⎪⎩
dx
dτ
=
A
[
y
−
x
−
S
(
x
)] ;
dy
dτ
=
x
−
y
+
z
;
dz
dτ
=
−
By,
c
= 2
b
−
a
b
+ 1
;
(2)
⎧⎪⎪⎪⎪⎨
⎪⎪⎪⎪⎩
dx
dτ
=
−
AS
(
y
−
x
);
dy
dτ
=
−
S
(
y
−
x
)
−
z
;
dz
dτ
=
By,
c
= 2 1 +
1
b
;
(3)
⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎨
⎪⎪⎪⎪⎩
dx
dτ
=
y
;
dy
dτ
=
−
AS
(
y
−
z
)
−
x
;
dz
dτ
=
B
[
S
(
y
−
z
) +
z
]
,
c
= 2
b
−
a
b
−
1
;
(4)
в зависимости от числа сегментов нелинейной функции (1).
Эти уравнения описывают динамику электронных генераторов не-
периодических колебаний, существенно различающихся по механизму
возникновения и основным параметрам хаотических колебаний [3–5].
Тем не менее, как видно на рис. 2, спектры колебаний всех указан-
ных систем имеют характерную общую отличительную особенность,
которая демонстрирует одинаковую зависимость от числа сегментов.
Так, приведенные на рис. 2 спектры содержат интенсивную избы-
точную
1
/f
-составляющую, которая локализована в пределах ограни-
ченного интервала частот. В сторону верхних частот данный интервал
простирается приблизительно до резонансной линии, соответствую-
щей наименьшей собственной частоте колебательной системы генера-
тора; в сторону нижних частот — до горизонтального участка спектра.
При увеличениии числа сегментов происходит расширение частот-
ного интервала, на котором наблюдается избыточная
1
/f
-составляющая
спектра. При этом его верхняя граница остается неизменной, а нижняя
48
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 1
