Рис. 4. Коэффициент отражения
P
-поляризованной волны в функции угла па-
дения:
a
—
n
= 1
,
5
,
α
= 0
, 1, 5, 10, 25, 50, 100 (соответственно кривые
1
,
2
,
3
,
4
,
5
,
6
,
7
;
б
—
α
= 1
,
0
,
n
= 1
,
0
, 1,5, 3, 5, 10, 25, 50 (соответственно кривые
1
,
2
,
3
,
4
,
5
,
6
,
7
)
среды (параметр
n
=
n
2
/n
1
). Вид графика коэффициента отражения
с возрастанием угла падения заметно усложняется по сравнению со
случаем
S
-поляризованной волны. Отметим, что только для прозрач-
ной второй среды коэффициент отражения
P
-поляризованной волны
обращается в нуль в единственной точке интервала изменения угла
падения. Существование и положение минимума кривой
ρ
k
=
ρ
k
(
ϑ
)
существенным образом зависит от конкретной комбинации безразмер-
ных физических параметров задачи.
Поверхностная плотность сторонних электрических зарядов.
Проверим оставшиеся условия сопряжения электромагнитного поля
на границе раздела двух материальных сред. В силу второго из усло-
вий (43) нормальные компоненты векторов напряженности магнитного
поля для всех рассматриваемых волн обращаются в нуль в соответ-
ствующих полупространствах. Условие (15) непрерывности нормаль-
ных составляющих векторов магнитной индукции на границе разде-
ла двух однородных изотропных линейных сред в рассматриваемом
случае является тривиальным. Условие (17) скачка нормальных со-
ставляющих вектора
~D
на границе раздела двух материальных сред
и условие (18) — уравнение баланса стороннего электрического заря-
да на поверхности раздела — для монохроматического приближения
и в отсутствие поверхностных токов проводимости приводят к одно-
му и тому же выражению для поверхностной плотности стороннего
электрического заряда:
σ
=
−
2
iH
ω
αq
x
q
z
ε
2
q
z
ε
2
+
q
2
z
ε
1
+
i
(
αq
z
ε
2
+
p
2
z
ε
1
)
.
(53)
68
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 2
