При
i
=
j
поверхностный интеграл (2) дает собственный коэффи-
циент
C
ij
.
Используя свойства суперпозиции потенциального поля, можно
построить структуру полей, соответствующих случаям, когда толь-
ко один из электродов несет единичный потенциал, а все остальные
обнулены. Такое расчленение задачи позволяет последовательно ре-
шить вопрос о распределении потенциала для каждого случая и найти
все коэффициенты
C
ij
. Учитывая свойство взаимности
C
ij
=
C
ji
и
симметрию конструкций подвесов, а также используя преобразования
координат, достаточно рассмотреть ограниченное число вариантов.
Уравнения (1) являются по существу электрической моделью си-
стемы заряженных проводников, размещенных определенным образом
и организованных в электростатический подвес.
Для расчета поля в промежутке ротор–камера введем правую пря-
моугольную систему координат
oxyz
(рис. 3), начало которой совпада-
ет с геометрическим центром камеры, а также сферическую систему
координат
orϕθ
. Обозначим
a
,
b
— радиус ротора и камеры соответ-
ственно;
h
=
b
−
a
— зазор между камерой и ротором при центральном
положении ротора;
О
,
О
1
— геометрический центр камеры и ротора
соответственно;
d
— смещение центра ротора;
Θ
0
,
ϕ
0
— угловые коор-
динаты, задающие направление смещения центра ротора.
Азимутальный угол
ϕ
отсчитывается против часовой стрелки в го-
ризонтальной плоскости от проекции на эту плоскость линии центров
О
−
О
1
.
Если обозначить
S
1
— поверхность электрода Э1,
S
0
— поверх-
ность ротора, а
S/S
1
— поверхность всех электродов вместе с экраном
Рис. 3. Принятая система координат
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 2
103
