для которой предполагается наличие кластерных состояний слабо вза-
имодействующих частиц, будет выражаться в следующей формуле для
тензоров
s
b
a
,
t
ab
,
u
ab
и
h
a
i
:
s
b
a
=
sξ
i
a
h
b
i
+
ξ
c
a
ε
b
c
, t
ab
=
tε
a
(
l
)
ε
b
(
k
)
η
(
l
)(
k
)
+
ε
a
c
ε
b
d
η
cd
,
u
ab
=
uξ
i
a
ξ
j
b
h
c
i
h
d
j
η
cd
+
ξ
c
a
ξ
d
b
η
cd
, h
a
i
=
h
(
k
)
i
ε
a
(
k
)
.
(8)
(
(
i
)
,
(
j
)
,
(
k
)
,
(
l
)
, . . .
= 1
,
2
, . . . , n
;
a, b, c, d, e
=
n
+ 1
, n
+ 2
, . . . , n
+
r
;
r/r
1
), где поля
h
(
j
)
i
(
x
)
, принимая во внимание соотношения (8),
однозначно определяются из уравнений
h
a
k
h
i
a
=
δ
i
k
.
Подобным образом тензоры
η
(
i
)(
j
)
,
η
ab
определяются из уравнений
η
(
i
)(
k
)
η
(
j
)(
k
)
=
δ
(
i
)
(
j
)
, η
ab
η
cb
=
δ
a
c
,
в то время как тензоры
η
(
i
)(
j
)
,
η
ab
определяются следующим образом:
η
(
i
)(
k
)
=
η
ab
ε
a
(
i
)
ε
b
(
k
)
, η
ab
=
η
cd
ε
c
a
ε
d
b
.
Мы свяжем постоянные
ε
a
(
i
)
,
ε
a
b
с выбором калибровочных полей
Π
a
i
(
x
)
, переписывая их в виде
Π
a
i
=
ε
a
(
k
)
Φ
(
k
)
i
+
ε
a
b
P
b
i
,
и пусть
ε
a
b
= 0
. Кроме того, мы будем применять разложение полей
B
a
b
(
x
)
в виде
B
a
c
=
ζ
a
i
Π
i
c
+
ζ
a
b
A
b
c
,
где
A
b
c
=
ξ
b
a
B
a
c
. Отметим, что мы разбиваем физическую систему, опи-
сываемую полями
B
a
b
(
x
)
на две подсистемы. Одна из них, описывае-
мая полями
Π
i
a
(
x
)
, будет играть роль медленной подсистемы. При этом
компоненты промежуточных тензорных полей
ξ
i
a
(
x
)
,
ξ
b
a
(
x
)
,
ζ
a
i
(
x
)
,
ζ
a
b
(
x
)
должны быть связаны соотношениями
ζ
a
i
ξ
j
a
=
δ
j
i
,
ζ
a
i
ξ
b
a
= 0
,
ζ
a
b
ξ
j
a
= 0
,
ζ
a
b
ξ
c
a
=
δ
c
b
. Именно это и будет первым шагом при построе-
нии сжатого описания [12] для современной стадии эволюции материи
наблюдаемой области Вселенной.
Итак, учитывая неразличимость физических состояний слабо вза-
имодействующих частиц, мы будем использовать уменьшенный набор
полей
Π
i
c
(
x
)
, A
b
c
(
x
)
, вместо полного набора
{
B
a
c
(
x
)
}
. Естествен-
но, необходимо учитывать, что в лагранжиане появятся постоянные,
исполняющие роль весовых множителей, такие как
1
/G
N
, где
G
N
–
гравитационная постоянная Ньютона.
4. Поляризационные поля и пропагатор векторного бозона.
Пусть
n
= 4
,
υ
= 2
,
tu
=
s
2
,
L
a
c
(
k
)
=
L
a
c
b
ε
b
(
k
)
=
L
(
i
)
c
(
k
)
ε
a
(
i
)
,
L
(
k
)
i
(
j
)
=
ζ
a
i
L
(
k
)
a
(
j
)
,
62
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 2
