Выражения примут вид
E
7
(
t
) =
E
1
(
t
) exp(
−
i
Φ
1
(
t
))
,
(
38
)
E
11
(
t
) =
E
2
(
t
) exp(
−
i
Φ
2
(
t
))
.
(
39
)
После подстановки выражений
(38), (39)
в выражение
(33)
и приме
-
нения формулы Эйлера получим
I
(
t
) =
1
2
ε
0
c
(
E
1
(
t
)(cos Φ
1
(
t
)
−
i
sin Φ
1
(
t
))+
+
E
2
(
t
)(cos Φ
2
(
t
)
−
i
sin Φ
2
(
t
)))(
E
1
(
t
)(cos Φ
1
(
t
) +
i
sin Φ
1
(
t
))+
+
E
2
(
t
)(cos Φ
2
(
t
) +
i
sin Φ
2
(
t
)))
.
(40)
После преобразований получим
I
(
t
) =
1
2
ε
0
c
³ ¡
E
1
(
t
) cos Φ
1
(
t
) +
E
2
(
t
) cos Φ
2
(
t
)
¢
2
+
+
¡
E
1
(
t
) sin Φ
1
(
t
) +
E
2
(
t
) sin Φ
2
(
t
)
¢
2
´
.
(41)
Обобщая для случая произвольного числа
n
+
m
лучей
,
попадающих
в рассматриваемую область апертуры ФД
,
получим общее выражение
для интенсивности на ФД
:
I
(
t
) =
1
2
ε
0
c
Ã
n
X
i
=1
E
i
1
(
t
) cos Φ
i
1
(
t
) +
m
X
j
=1
E
j
2
(
t
) cos Φ
j
2
(
t
)
!
2
+
+
Ã
n
X
i
=1
E
i
1
(
t
) sin Φ
i
1
(
t
) +
m
X
j
=1
E
j
2
(
t
) sin Φ
j
2
(
t
)
!
2
;
(42)
здесь
n
—
число лучей
,
прошедших первое плечо интерферометра
;
m
—
число лучей
,
прошедших второе плечо интерферометра
;
E
i
1
(
t
) =
T
2
01
(
ω
i
0
)
T
23
(
ω
i
0
)
R
3
(
ω
i
0
)
R
12
(
ω
i
0
)
E
i
0
(
t
−
t
i
7
)
,
(
43
)
E
j
2
(
t
) =
R
01
(
ω
j
0
)
R
4
(
ω
j
0
)
T
01
(
ω
j
0
)
T
23
(
ω
j
0
)
E
j
0
(
t
−
t
j
11
)
,
(
44
)
Φ
i
1
(
t
) =
=
ω
i
1
(
t
−
t
i
34
−
2
t
i
45
−
t
i
67
)(
t
−
t
i
34
−
2
t
i
45
−
t
i
67
)
−
ω
i
0
t
i
3
+
ϕ
i
0
+
π
−
−
k
i
1
(
t
−
t
i
34
−
2
t
i
45
−
t
i
67
)(
n
23
(
L
i
34
+ ∆
L
i
3
(
t
−
t
i
34
−
2
t
i
45
−
t
i
67
))+
36
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
