Previous Page  3 / 14 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 3 / 14 Next Page
Page Background

колебаний системы, полученные в работе [5] с использованием ме-

тода гомотопических возмущений. Сформулирована обратная задача

восстановления характеристик потока жидкости в трубе по спектраль-

ным данным. Предположено, что регистрируемые данные могут быть

неполными, спектры колебаний системы содержат кратные частоты,

шумы отсутствуют. Описаны гибридные алгоритмы глобальной опти-

мизации, интегрирующие стохастический алгоритм сканирования про-

странства переменных и процедуры локального поиска. Приведены

результаты решения модельной задачи восстановления характеристик

потока по ограниченному спектру низших, заданных с погрешностью,

собственных частот колебаний прямолинейной трубы с протекающей

жидкостью.

Математическая модель.

Рассмотрим собственные изгибные

колебания прямолинейной однородной трубы длиной

l

, свободно

опертой на концах. Предположим, что протекающая через трубу

жидкость является идеальной, несжимаемой, полностью занимаю-

щей внутренний объем трубы. При моделировании трубы балкой

Эйлера – Бернулли задача определения собственных частот колеба-

ний системы сводится к решению дифференциального уравнения в

частных производных [1, 5]:

EI

4

w

∂Z

4

+

ρ

f

A

f

V

2

2

w

∂Z

2

+ 2

ρ

f

A

f

V

2

w

∂Z∂t

+

M

2

w

∂t

2

= 0

,

(1)

где

EI

— изгибная жесткость трубы;

w

(

Z, t

)

— прогиб трубы;

Z

координата вдоль осевой линии трубы;

t

— время;

ρ

f

— плотность

жидкости;

A

f

— площадь проходного сечения трубы;

V

— скорость

потока;

M

— полная масса трубы с жидкостью, приходящаяся на еди-

ницу длины

l

трубы. После введения безразмерных переменных

η

=

w

l

;

ξ

=

Z

l

;

τ

=

r

EI

M

t

l

2

;

v

=

r

ρ

f

A

f

EI

V l

;

β

=

ρ

f

A

f

M

; Ω =

ωl

2

r

M

EI

краевые и начальные условия определяются в виде

η

(0

, τ

) = 0;

η

00

(0

, τ

) = 0;

η

(1

, τ

) = 0;

η

00

(1

, τ

) = 0;

(2)

η

(

ξ,

0) = Φ(

ξ

)

,

˙

η

(

ξ,

0) = Ψ(

ξ

)

.

(3)

Здесь

Φ(

ξ

)

,

Ψ(

ξ

)

— заданные функции.

Пусть

ω

0

— основная собственная частота колебаний трубы с

жидкостью при скорости потока, равной нулю,

V

c

— критическая ско-

рость потока. Тогда имеют место соотношения [5]

ω

0

=

π

2

l

2

r

EI

M

,

V

c

=

π

l

s

EI

ρ

f

A

f

.

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 2

67