2) вещества с малым значением
Δ
s
m
имеют повышенную склон-
ность к аморфизации и пониженную склонность к огранению кри-
сталлов при росте.
Если допустить, что данные закономерности соблюдаются и для
наночастицы, то, исходя из уменьшения скачка энтропии ФПК-Ж с
уменьшением размера, можно сделать следующие выводы:
1) образующиеся нанокристаллы имеют аморфную (икосаэдриче-
скую) структуру, и только начиная с определенного размера (
N
a
> N
0
)
структура переходит в структуру макрокристалла;
2) растущие нанокристаллы приобретают огранку только начиная
с некоторого размера
N
g
N
a
> N
0
;
3) полиморфные ФП, которые наблюдаются в макрокристалле, для
нанокристалла начинают проявляться только при превышении опре-
деленного размера
N
p
N
g
N
a
> N
0
.
Взаключение укажем, что для простых металлов и полупровод-
ников скачок энтропии плавления макрокристаллов как функция по-
рядкового номера элемента в Периодической таблице осциллирует,
образуя минимумы в начале каждого нового периода (ОЦК-щелочные
металлы), а максимумы — сначала для элементов подгруппы углерода
IVa (C, Si, Ge — со структурой алмаза), а далее для элементов подгруп-
пы VIa (Te, Po) [3, 18]. При этом значение скачка энтропии плавления
лежит в интервале
0
,
8 (
ОЦК-Li
) Δ
s
m
/k
B
3
,
6
(Si со структурой
алмаза). Для большинства же элементарных металлов и полупровод-
ников значение скачка энтропии плавления близко к значению [3, 18]
Δ
s
m
/k
B
= 1
,
115
(ГЦК-Cu).
Если допустить, что соотношение
k
n
(
s
)
∗
/k
n
(
l
)
∗
не зависит от
структуры макрокристалла, то функция
Δ
s
∗
(
N
−
1
/
3
)
из (10) для раз-
Рис. 4. Зависимости относительной величиныскачка энтропии ФПК-Ж
Δ
s
∗
от
N
−
1/3
для нанокристаллов, рассчитанные по формуле (10):
1
— ОЦК-Li (
Δ
s
m
/k
b
= 0
,
8
);
2
— ГЦК-Cu (
Δ
s
m
/k
b
= 1
,
115
);
3
— кремний со
структурой алмаза (
Δ
s
m
/k
b
= 3
,
6
)
46
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 1
