Рис. 2 (окончание). Зависимость нормальных компонент плотности потока
энергии от угла падения (
в
) падающей (
1
), отраженной (
2
) и преломленной (
3
)
волн для s-поляризации падающей электромагнитной волны
мости также описывают изменение во времени напряженностей маг-
нитного поля для р-поляризации падающей электромагнитной волны.
Согласно этим графикам, можно установить факт выполнения условий
сопряжения электромагнитных полей на границе раздела сред.
На рис. 2,
б
приведены зависимости изменения во времени мгно-
венных значений нормальных компонент векторов Умова–Пойнтинга
падающей, отраженной и преломленной волн для s-поляризации па-
дающей электромагнитной волны. Угол падения равен
π/
3
, относи-
тельный показатель преломления
n
= 0
,
5
. По оси абсцисс отложена
величина
ωt
, нормальная компонента вектора Умова–Пойнтинга пада-
ющей волны нормирована на единицу. Следует обратить внимание на
выполнение баланса плотности потоков электромагнитной энергии в
каждый момент времени.
На рис. 2,
в
показана зависимость нормальных компонент векто-
ров Умова–Пойнтинга падающей, отраженной и преломленной волн
в точке наблюдения в начале координат в начальный момент времени
для
n
= 0
,
5
и s-поляризации падающей волны от угла падения.
Заключение.
Основные результаты теории полного внутреннего
отражения плоской гармонической электромагнитной волны на грани-
це раздела двух диэлектриков получены без дополнительной гипотезы
о том, что в классических формулах Френеля можно использовать ком-
плексные тригонометрические функции. Показано, что в течение пе-
риода электромагнитной волны на границе раздела двух диэлектриков
баланс плотностей потоков электромагнитной энергии, перпендику-
лярных границе раздела, выполняется для каждого момента времени.
36
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 3
