Сдвиг фаз колебаний отраженной волны относительно падающей вол-
ны определяется из выражения
tg
δ
1
p
=
2
ε
1
ε
2
cos
α
p
sin
2
α
−
n
2
ε
2
2
cos
2
α
−
ε
2
1
√
sin
2
α
+
n
2
.
(24)
Вместо (24) удобнее использовать следующее выражение:
tg
δ
1
p
2
=
ε
1
p
sin
2
α
−
n
2
ε
2
cos
α
.
Для преломленной волны
tg
δ
2
p
=
ε
1
p
sin
2
α
−
n
2
ε
2
cos
α
.
Приведенные формулы отличаются от соответствующих формул
для случая падения на границу раздела плоской гармонической элек-
тромагнитной волны s-поляризации. Отметим, что имеет место ре-
зультат:
|
r
pH
|
= 1
;
d
pH
6
= 0
. Как и в случае падения на границу раздела
двух диэлектриков волны s-поляризации, можно утверждать о полном
внутреннем отражении.
Запишем явные выражения для комплексных амплитуд векторов
напряженности электрического поля
~E
=
H
q
cos
α
ε
1
ε
0
ω
~e
x
−
H
q
sin
α
ε
1
ε
0
ω
~e
z
;
(25)
~E
1
=
−
H
q
cos
α
(
qε
2
cos
α
−
ip
2
ε
1
)
ε
1
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
~e
x
−
−
H
q
sin
α
(
qε
2
cos
α
−
ip
2
ε
1
)
ε
1
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
~e
z
;
(26)
~E
2
=
H
2
iqp
2
cos
α
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
~e
x
−
H
2
q
2
cos
α
sin
α
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
~e
z
.
(27)
Определим формально геометрическую длину комплексных вектор-
ных величин по правилу
A
=
p
A
2
x
+
A
2
z
:
E
=
H
q
ε
1
ε
0
ω
;
(28)
E
1
=
H
q
(
qε
2
cos
α
−
ip
2
ε
1
)
ε
1
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
;
(29)
E
2
=
H
2
q
cos
α
q
q
2
sin
2
α
−
p
2
2
ε
0
ω
(
qε
2
cos
α
+
ip
2
ε
1
)
.
(30)
30
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 3
