S
1
z
=
−
E
2
q
cos
α
2
μ
1
μ
0
ω
(1 + cos(2
ϕ
−
ξ
));
S
2
z
=
−
E
2
q
cos
α
μ
1
μ
0
ω
sin
ξ
2
sin 2
ϕ
−
ξ
2
,
где
ϕ
=
qx
sin
α
−
ωt
;
tg
ξ
=
4
μ
1
μ
2
cos
α
(
μ
2
2
cos
2
α
−
μ
2
1
(sin
2
α
−
n
2
))
p
sin
2
α
−
n
2
μ
4
2
cos
4
α
−
6
μ
2
1
μ
2
2
(sin
2
α
−
n
2
) cos
2
α
+
μ
4
1
(sin
2
α
−
n
2
)
2
.
Значительно удобнее использовать эквивалентное соотношение
tg
ξ
2
=
2
μ
1
μ
2
cos
α
p
sin
2
α
−
n
2
μ
2
2
cos
2
α
−
μ
2
1
(sin
2
α
−
n
2
)
.
Характер зависимостей касательных компонент векторов Умова–
Пойнтинга падающей, отраженной и преломленной волн от мгно-
венной фазы колебаний продемонстрируем с помощью соотношений
S
x
S
z
= tg
α
;
S
1
x
S
1
z
=
−
tg
α
;
S
2
x
S
2
z
=
−
sin
α
p
sin
2
α
−
n
2
ctg(
ϕ
−
η
); tg
η
=
μ
1
p
sin
2
α
−
n
2
μ
2
cos
α
.
(23)
Фазы колебаний касательных компонент векторов Умова–Пойнтинга
падающей и отраженной волн совпадают с фазами колебаний соответ-
ствующих нормальных компонент векторов Умова–Пойнтинга. Изме-
нение с течением времени касательной компоненты вектора Умова–
Пойнтинга преломленной волны описывается более сложной зависи-
мостью: первое отношение из (23) зависит от мгновенной фазы элек-
тромагнитной волны.
P-поляризация падающей волны.
Падающая электромагнитная
волна является р-поляризованной, если вектор напряженности элек-
трического поля волны лежит в плоскости падения. Поскольку в па-
дающей волне векторы напряженности электрического и магнитного
полей взаимно ортогональны и ортогональны по отношению к вол-
новому вектору падающей волны, анализ рассматриваемого случая
удобно провести, если задать пространственную ориентацию вектора
напряженности магнитного поля: пусть вектор
~H
будет параллелен
оси
y
(как и вектор
~E
в случае s-поляризации падающей волны).
Волновые векторы падающей, отраженной и преломленной волн
неизменны и в данном случае. Итак, для электромагнитного поля па-
дающей волны имеем
~H
=
H~e
y
.
28
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 3
