Рис. 3. Изменение относительной активности изотопов
133m
Xe в случае деления
235
U[f] (сплошная линия) и
239
Pu[f] (штриховая линия) с учетом и без учета
сепарации от предшествующих изотопов (точка
1
— отношение измеренных
активностей изотопов в момент времени
t
= 12
ч)
239
Pu[14]), но чтобы не усложнять рис. 3, они не показаны (символ в
квадратных скобках указывает энергию нейтронов:
f
— энергия ней-
тронов спектра деления, 14 — нейтроны с энергией 14МэВ), т.е. пока-
заны “верхняя” и “нижняя” линии, между которыми находятся графи-
ки относительной активности для других видов мгновенного деления
—
235
U[14],
238
U[14],
239
Pu[14].
Видно, что точка
1
(измеренная относительная активность на мо-
мент 12 ч) не принадлежит возможным значениям относительной ак-
тивности изотопа без сепарации. Поэтому, чтобы оценить временной
интервал
Δ
t
появления сепарации, рассчитаем относительную актив-
ность изотопа “в обратном времени”, исходя из измеренных данных,
в предположении, что отсутствует какое-либо влияние предшеству-
ющих изотопов на результаты измерения, т.е. активность изменяется
по экспоненциальному закону (после сепарации изотопы распадают-
ся по своим постоянным распада). Пересечение границ возможной
относительной активности измеренного изотопа при мгновенном де-
лении прямыми линиями показывает временной интервал
Δ
t
, когда
произошло отделение изотопов от предшествующих им. Для рис. 3 он
примерно равен одному часу.
Иногда качественный вывод о видах деления (делящегося матери-
ала и энергии нейтронов) можно дать уже исходя из подобных графи-
ков. На рис. 4 представлена зависимость относительной активности
изотопов
85
m
Kr и
88
Kr (в сравнении с активностью изотопа
135
Xe).
98
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 2
