Парциальный вклад каждого электрона в интенсивность потока в
точке
T
k
вычисляется по формуле
~q
e
k
=
w
e
~
Ω
e
S
k
(
S
k
— площадь основа-
ния детектора).
Замечание
. Фотонный луч может пересекать несколько цилиндри-
ческих детекторов. Реализация описанного выше алгоритма в каждом
из них может потребовать больших вычислительных ресурсов. Поэто-
му представляется целесообразным выбирать один из пересекаемых
детекторов, например, путем розыгрыш детектора, в котором будет ро-
жден электрон. Предлагается разыгрывать номер детектора в подмно-
жестве детекторов, пересекаемых рассматриваемым фотонным лучом,
как дискретную случайную величину, принимающую различные зна-
чения с равными вероятностями. Тогда значение статистического веса
электрона, вычисленное по формуле (2), необходимо умножить еще на
число детекторов, участвующих в розыгрыше.
Пример моделирования инжекции электронов.
На рис. 7 изобра-
жена схема модельного эксперимента, в котором алюминиевая тру-
ба радиусом
R
со стенками толщиной
R/
10
облучается источником
гамма-излучения
S
на основе изотопа Se
75
, широко применяемого в
дефектоскопии. Расстояние от ближайшей к источнику точки на по-
верхности трубы и угол раствора источника подобраны так, чтобы
образующая конуса излучения, лежащая в плоскости
zOy
, была каса-
тельной к внешней поверхности трубы (см. рис. 7).
Расположение совокупности точек
T
k
на внутренней и внешней
поверхностях трубы, в которых рассчитываются характеристики элек-
тронных потоков, показано на рис. 8, где изображена половина трубы
для отрицательных значений координаты
x
; точки
T
k
отмечены белым
цветом.
Рис. 6. Траектория электрона
Рис. 7. Схема модельного эксперимента
82
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 4
