Рис. 3. Фрагмент граничной по-
верхности объекта с детектором
Рис. 4. Точки поворота фотонной тра-
ектории (
P
) и точки рождения элек-
тронов (
Q
)
в котором находится очередная точка поворота фотонной траектории,
и материал, в котором появляется электрон, могут быть различными
(см. рис. 4).
Таким образом, для рассматриваемого звена фотонной траектории
имеется совокупность детекторов-цилиндров
{
C
k
}
K
k
=1
, высота
h
k
(
E
e
)
каждого из них зависит от энергии электрона и, вообще говоря, от но-
мера детектора
k
(когда регистрация электронов происходит в разных
материалах приграничного вещества). Постоянными в рамках решения
задачи остаются число детекторов
K
и координаты центров нижних
оснований
{
T
k
}
K
k
=1
, а также значения
R
k
и совокупность внутренних
нормалей
{
~n
k
}
K
k
=1
.
Важно отметить, что линейное преобразование координатной си-
стемы при таком описании детекторов (совокупность
{
T
k
}
K
k
=1
; соот-
ветствующие наборы нормалей
{
~n
k
}
K
k
=1
; высот
h
k
(
E
e
)
и радиусов
оснований
R
k
)
приводит к изменению только координат центров де-
текторов и нормалей
{
~n
k
}
K
k
=1
.
Алгоритм регистрации электронов
в построенных детекторах
включает в себя два последовательных этапа.
1. Регистрация электронов подразумевает, прежде всего, определе-
ние точки рождения электрона в детекторе. В основе способа расчета
координат точки, в которой появляется электрон, лежит, как и в пер-
вой части работы, метод, в котором энергия электрона вычисляется
до
определения места его рождения. При этом в качестве “полезного”
участка фотонной траектории (см. выше), на котором разыгрывает-
ся точка появления электрона, используется отрезок внутри детектора
между точками его пересечения с “фотонным” лучом.
2. После определения места рождения начинает выполняться ал-
горитм расчета траектории электрона внутри детектора до вылета из
80
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 4
