работ [9, 10] используют триангуляционные модели для описания гра-
ниц гомогенных составляющих объекта, т.е. граничная поверхность
состоит из множества плоских треугольников и может иметь доволь-
но сложную ребристую форму. Фотонный луч может пересекать та-
кую поверхность в одной или нескольких точках или проходить вблизи
нее. Анализ всех возможных ситуаций с целью выделения “полезных”
участков на луче в этом случае представляет собой нетривиальную за-
дачу. Аналогичные вопросы требуют решения и во многих задачах
неразрушающего контроля.
В настоящей работе предложено развитие алгоритма моделиро-
вания инжекции электронов для произвольных граничных поверхно-
стей объектов. В этой модификации способ детектирования электро-
нов является неотъемлемой частью общего алгоритма и может быть
применен как для вылетающих из объекта электронов, так и для их ре-
гистрации внутри него. Главной отличительной чертой предложенного
алгоритма является то, что в результате моделирования получают рас-
пределения характеристик электронных потоков в заданных точках,
например на граничной поверхности объекта. Такой способ описа-
ния электронных распределений является наиболее удобным и уни-
версальным представлением результатов моделирования исследуемых
процессов. Предложенный алгоритм регистрации электронов предпо-
лагает построение детекторов как отдельных вспомогательных объек-
тов, заполненных веществом той части объекта, в которой происходит
их регистрация (веществом приграничного материала в случае, когда
рассматривается процесс инжекции электронов).
Общий подход к построению способов регистрации электронов
подразумевает: 1) разработку способов описания вспомогательных
объектов-детекторов исходя из конкретной постановки задачи (при
этом максимально возможная часть описания детекторов должна быть
инвариантна относительно линейных преобразований системы коор-
динат, поскольку сдвиг и поворот системы координат выполняются
на каждом звене фотонной траектории, число которых может дости-
гать
10
10
и более); 2) создание алгоритма регистрации электронов
в заданных точках, который должен включать экономичный способ
определения точек пересечения луча вдоль очередного звена фотонной
траектории с поверхностью вспомогательного объекта-детектора.
Совокупность детекторов строится следующим образом:
— на граничных поверхностях исследуемого объекта задается мно-
жество точек — центров детекторов (см. ниже), в которых рассчиты-
ваются плотности потока электронов. Так, при моделировании элек-
тромагнитных полей радиационного происхождения внутри и снару-
жи облучаемых объектов указанные точки задаются на внутренних
78
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 4
