д) моделируется траектория электрона до вылета из объекта, на-
пример, с использованием модели утолщенных траекторий [7];
е) проводится регистрация вылетевшего электрона;
ж) пункты в–е повторяются для комптоновского электрона.
После регистрации двух электронов история фотона продолжает-
ся: определяется точка поворота его траектории, вид взаимодействия
в соответствии с выбранной модификацией метода Монте-Карло, ра-
зыгрывается новое направление движения фотона.
Следует отметить, что если в очередной точке поворота фотон-
ной траектории происходит фотопоглощение или комптоновское рас-
сеяние, то появляющиеся в результате этого процесса электроны не
учитываются.
За рамками рассмотренного алгоритма остался вопрос о способах
регистрации вылетающих электронов (пункт е). Ясно, что для записи
и хранения характеристик потоков электронов, покидающих объект
(фактически речь идет о функции распределения электронов на гра-
ничной поверхности объекта), необходимо проводить дискретизацию
граничной поверхности. В рассмотренном выше случае дискретиза-
ция проводится просто путем разбиения регистрирующей плоскости
на элементарные детекторы необходимого размера.
Для поверхностей достаточно сложной формы (не плоских) во-
прос об их дискретизации (с целью регистрации электронов) является
нетривиальным. Далее предложено развитие описанного алгоритма,
включающее детектирование (регистрацию) электронов как состав-
ную часть общего метода.
Развитие алгоритма статистического моделирования инжек-
ции электронов с внешних и внутренних границ облучаемых объ-
ектов
. В ряде важных задач математического моделирования сложных
физических явлений описанный алгоритм моделирования потоков ин-
жектируемых из объекта электронов требует дальнейшего совершен-
ствования и развития.
Например, моделирование электромагнитных полей радиационно-
го происхождения [1] подразумевает использование потоков электро-
нов, вылетающих во внутренние полости облучаемого объекта и в
окружающее объект пространство, в качестве исходных данных (на-
чальное пространственное распределение сторонних токов). В этом
случае важной является проблема соответствия дискретизации гранич-
ных поверхностей исследуемых объектов и пространственных сеток,
используемых для аппроксимации и численного решения многомер-
ных уравнений Максвелла. Кроме того, реализация описанного вы-
ше подхода может быть затруднительна, когда граничная поверхность
объекта имеет сложную геометрическую форму. Например, методики
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 4
77
