Рис. 2. Взаимное влияние рeбер и базовой поверхности
где
x
0
=
r
cos
γ
−
r
, а
η
(
x
)
— функция Хевисайда. На элемент ребра
dx
попадает также излучение с участка базовой поверхности, ограничен-
ного углом
u
(
x
)
, т.е.
q
пад
БП
(
x
) =
u
(
x
)
Z
0
q
БП
(
u
)
F
u
−
x
,
u
(
x
) =
(
arccos
r
r
+
x
,
x
≤
x
0
,
γ,
x > x
0
.
(6)
Здесь значение
x
0
соответствует той точке, начиная с которой на эле-
мент ребра попадает излучение со всего участка базовой поверхности,
ограниченного двумя рeбрами. Наконец, на элемент базовой поверх-
ности
du
излучение падает с участка ребра
DH
1
, т.е.
q
пад
Р(БП)
(
u
) =
1
Z
x
(
u
)
q
P
(
x
)
F
x
−
u
,
x
(
u
) =
r
cos
u
−
r,
u
≤
arccos
r
r
+ 1
,
1
,
u >
arccos
r
r
+ 1
,
(7)
так как при
u >
arccos
r
r
+ 1
излучение с ребра на элемент базовой
поверхности не попадает.
Итак, дифференциальное уравнение (1) с граничными условия-
ми (3) и соотношения (2), (4)–(7) образуют основную систему урав-
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 3
31
