Рис. 4. Зависимость нижней (сплошная линия) и верхней (штриховая линия)
величины
γ
ε
никелида титана от объемной доли мартенсита
В том случае, если охлаждение (нагревание) тела проходит при
σ
ij
= 0
,
то деформация тела будет состоять из температурной и фа-
зовой:
ε
(
T,χ
)
ij
=
α
(
T
)
ij
θ
±
α
(
χ
)
ij
(
χ
−
χ
0
)
,
(
35
)
Выбор знака перед вторым слагаемым в правой части равенства
(35) определяется свойствами кристаллической структуры и составом
рассматриваемого материала. Так, при возрастании температуры от
значения
A
s
длина
l
цилиндрических образцов из одних (изотроп-
ных) материалов в зоне фазового превращения может увеличиваться,
Рис. 5. Зависимость коэффициента температурно-
го линейного расширения никелида титана от
объемной доли мартенсита
а из других (также изо-
тропных) — уменьшать-
ся [3–5]. При пони-
жении температуры от
значения
M
s
до окон-
чания обратного пре-
вращения эффект про-
тивоположен.
На рис. 5 и 6 при-
ведены расчетные гра-
ницы температурного
коэффициента линейно-
го расширения
α
(
T
)
и
коэффициента фазовой
деформации
α
(
χ
)
по
неравенствам (25) и (35)
для никелида титана
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 2
43
