яниям рассматривается как диффузия в пространстве энергии
.
В зада
-
чах моделирования селективно излучающей плазмы
,
когда необходи
-
мо рассматривать лучистый перенос в отдельных спектральных лини
-
ях
,
необходимо располагать подробной информацией о заселенностях
участвующих в излучении уровней и других уровней
,
влияющих на
этот процесс
.
Поэтому в настоящей работе строится модель кинетики
населенностей на основе индивидуального учета отдельных низко рас
-
положенных уровней
,
для которых проводится детальное рассмотре
-
ние процессов заселения и опустошения с реальными сечениями не
-
упругих процессов и с учетом воздействия излучения
.
В то же время
,
большое число уровней
,
примыкающих к континууму
,
рассматривают
-
ся как квазинепрерывный спектр и объединяются в блок со свободными
электронами
[5, 7].
Согласно работе
[7]
положение границы
ε
кв
квази
-
непрерывного спектра
,
отсчитываемой от континуума
,
удовлетворяет
условию
ε
кв
¿
Ry
1
/
3
(
kT
e
)
2
/
3
.
(11)
Например
,
при
T
e
≈
1
эВ имеем
ε
кв
¿
2
,
5
эВ
.
При расчете скоростей процессов возбуждения и ионизации из
-
за
столкновений частиц со свободными электронами необходимо вычи
-
слять интеграл свертки сечений неупругих процессов и функции рас
-
пределения электронов по скоростям
.
Эта функция в области высоких
энергий может заметно отличаться от максвелловских функций
,
и для
замыкания модели требуется использовать в той или иной форме урав
-
нение Больцмана
.
В состав системы уравнений модели необходимо включить уравне
-
ния
,
описывающие радиационные процессы
,
которые определяют ди
-
вергенцию лучистого потока в уравнении энергии для электронов и за
-
селение уровней в уравнениях кинетики
.
Лучистый перенос в плазме описывается на основе уравнения пе
-
реноса
,
которое формируется для спектральной интенсивности излу
-
чения
I
ν
(
~r, ~s
)
,
где
~r
—
радиус
-
вектор точки пространства
,
~s
—
выбран
-
ное направление в пространстве
.
В лучеиспускании селективно излу
-
чающей плазмы значительная роль принадлежит спектральным лини
-
ям
,
которые уширены различными механизмами
(
штарковским
—
элек
-
тронами и ионами
,
резонансным
,
вандерваальсовским
,
доплеровским
),
причем в различных точках неоднородного плазменного объема вклад
различных механизмов в уширение линий изменяется
.
Перенос линей
-
чатой составляющей излучения часто происходит на непрерывном фо
-
не
,
обусловленном эффектами фоторекомбинации электронов и ионов
и тормозными процессами в полях нейтральных частиц и ионов
.
В слу
-
чае цилиндрической конфигурации плазменного объема излучение не
-
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
45
