изотропно
.
Согласно работам
[11, 12]
уравнение переноса излучения в
неравновесных условиях можно представить в виде
dI
ν
(
~r, ~s
)
ds
=
j
ν
(
~r
)
−
k
0
ν
(
~r
)
I
ν
(
~r, ~s
)
,
(12)
где
k
0
ν
(
~r
)
—
суммарный коэффициент поглощения плазмы на частоте
ν
,
исправленный с учетом вынужденного излучения
;
j
ν
(
~r
)
—
коэффици
-
ент собственного излучения среды
.
Из уравнения
(12)
в результате интегрирования по всем направлени
-
ям
(
телесному углу
)
следует уравнение сохранения энергии излучения
div
~F
ν
= 4
πj
ν
(
~r
)
−
ck
0
ν
(
~r
)
U
ν
,
(13)
где
U
ν
=
1
c
Z
4
π
I
ν
d
Ω
—
спектральная объемная плотность энергии излучения
;
~F
ν
—
спек
-
тральная плотность потока излучения
;
d
Ω
—
элементарный телесный
угол
;
c
—
скорость света
.
Коэффициент излучения плазмы может быть представлен в виде
j
ν
(
~r
) =
j
νL
(
~r
) +
j
νC
(
~r
)
,
где
j
νL
(
~r
)
—
коэффициент излучения в лини
-
ях
,
j
νC
(
~r
)
—
коэффициент излучения в фоторекомбинационном конти
-
нууме
.
Выражения для коэффициентов излучения в линиях и фотореком
-
бинационном континууме имеют вид
j
νL
(
~r
) =
X
k
X
i
j
νLki
(
~r
)
, j
νC
(
~r
) =
X
k
X
n
j
νCkn
(
~r
)
,
где
j
νLki
(
~r
) =
1
4
π
n
1
ki
(
~r
)
A
10
hν
0
i
p
i
(
ν, ~r
)
,
n
1
ki
(
~r
)
—
заселенность верхнего уровня
i
-
й линии
k
-
го компонента
;
A
10
—
вероятность спонтанного перехода с верхнего
1-
го на нижний
0-
й уровень
i
-
й линии
;
h
—
постоянная Планка
;
ν
0
i
—
частота центра
линии
;
p
i
(
ν, ~r
)
—
функция
,
описывающая контур уширенной
i
-
й линии
;
индекс
n
соответствует уровням энергии
.
Суммарный коэффициент поглощения плазмы на частоте
ν
опреде
-
ляется аналогичным суммированием по линиям и непрерывному спек
-
тру
,
уровням энергии и компонентам плазмы
k
0
ν
(
~r
) =
k
0
νL
(
~r
) +
k
0
νC
(
~r
)
.
Для коэффициента поглощения в линии справедливо выражение
k
0
νLki
(
~r
) =
hν
0
i
c
n
1
ki
g
2
g
1
A
21
c
3
8
πhν
3
0
i
µ
1
−
n
2
ki
n
1
ki
g
1
g
2
¶
p
i
(
ν, ~r
)
,
46
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
