Первое слагаемое результирующей части соотношения (20) обра-
щается в нуль, если рассматривается безграничный объем, а объемная
плотность тока либо достаточно быстро убывает с расстоянием, либо
имеет место в ограниченной области пространства [9]. В результате
получается соотношение
rot
~B
=
μ
0
~j.
(21)
Переписывая уравнение (15) с использованием векторного поля маг-
нитной индукции для стационарного случая с учетом уравнений (14),
приходим к уравнению (21). Это обстоятельство позволяет установить
физический смысл формально введенных выше векторного поля
~B
и
векторного поля объемной плотности тока
~j
. Однако если установлен
физический смысл “силовых” векторных полей, то становится опре-
деленным и физическое содержание “потенциальных” полей класси-
ческой электродинамики.
Заключение.
Система уравнений классической электродинамики
для неподвижной изотропной среды (система уравнений Максвелла)
является прямым непосредственным следствием постулата о возмож-
ности описания электромагнитного поля с помощью двух 4-векторов
в пространстве Минковского (СТО) без использования дополнитель-
ной экспериментальной информации или дополнительных допуще-
ний. Требование градиентной инвариантности для тензора электро-
магнитного поля обусловливает антисимметричную структуру этого
тензора. Установлено, что компоненты тензора электромагнитного по-
ля представляют собой либо компоненты псевдовектора, либо истин-
ного вектора в пространстве трех измерений. Это предопределяет су-
ществование двух типов векторных полей в трехмерном пространстве,
для которых с необходимостью оказываются справедливыми однород-
ные уравнения Максвелла.
Постулат о линейной зависимости 4-дивергенции тензора электро-
магнитного поля от 4-тока (совокупный источник электромагнитного
поля) приводит к неоднородным уравнениям Максвелла и закону со-
хранения электрического заряда.
Уравнения классической электродинамики для неподвижной одно-
родной изотропной среды без эффектов поляризованности и намагни-
чения (вакуум) получены как в виде для потенциалов электромагнит-
ного поля в пространстве трех или четырех измерений, так и в виде
системы дифференциальных уравнений для “силовых” (и вспомога-
тельных) векторных полей.
Соотнесение полученных результатов с фундаментальными зако-
нами Кулона и Био-Савара (электро- и магнитостатика) позволило вы-
явить физическое содержание формально введенных векторных полей.
56
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 1