(классична) при любом
p
(
max
i
B
|
A
≈
0
,
819
при
p
= 0
;
min
i
B
|
A
≈
0
,
493
при
p
= 1
), уменьшение
i
B
|
A
при росте
p
почти линейно отображает
увеличение запутанности. Примечательно, что это уменьшение
i
B
|
A
и
рост
С
происходят практически пропорционально увеличению сме-
шанности.
4.8. Максимально запутанные смешанные состояния.
В работе
[37] обосновано предположение, что при фиксированном Tr
ρ
2
AB
мак-
симально запутанным является состояние
ρ
AB
=
⎛
⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎝
h
(
δ
)
0
0
δ
2
0 1
−
2
h
(
δ
) 0 0
0
0
0 0
δ
2
0
0
h
(
δ
)
⎞
⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎠
;
h
(
δ
) =
⎧⎪⎪⎨
⎪⎩
1
3
, δ
∈
0
,
2
3
;
δ
2
, δ
∈
2
3
,
1
.
(51)
Отсюда
S
(
AB
) =
−
(1
−
2
h
) log
2
(1
−
2
h
)
−
−
h
−
δ
2
log
2
h
−
δ
2
−
h
+
δ
2
log
2
h
+
δ
2
;
(52)
S
(
A
) =
S
(
B
) =
−
h
log
2
h
−
(1
−
h
) log
2
(1
−
h
);
(53)
i
B
|
A
определяется соотношением (44); согласованность
C
=
δ.
(54)
На рис. 9 показана зависимость
i
B
|
A
,
С
, Tr
ρ
2
AB
от
δ
;
i
B
|
A
меняется
от
+0
,
725
при
δ
= 0
до
−
1
при
δ
= 1
, и ее уменьшение в целом,
отражает уменьшение смешанности. При этом в интервале
0
< δ <
2
3
i
BA
>
0
при
С
>
0
, т.е. состояние запутано, несмотря на энтропийную
классичность.
Согласно решению, полученному в [34], асимптотический резуль-
тат диссипации (51)
ρ
as
AB
=
⎛
⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎝
0
0
0
0
0
1
4
(1
−
2
h
)
−
1
4
(1
−
2
h
) 0
0
−
1
4
(1
−
2
h
)
1
4
(1
−
2
h
)
0
0
0
0
1
2
+
h
⎞
⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎠
.
(55)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 3
51
