Рассмотрим результат процесса диссипации, описанного в преды-
дущем разделе, состояния (46). Согласно [34] в асимптотическом пре-
деле
t
→ ∞
имеем
ρ
as
AB
=
⎛
⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎝
0 0 0 0
0
p
8
−
p
8
0
0
−
p
8
−
p
8
0
0 0 0 1
−
p
4
⎞
⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎠
,
(47)
откуда
S
(
AB
) =
−
p
4
log
2
p
4
−
1
−
p
4
log
2
1
−
p
4
;
(48)
S
(
A
) =
S
(
B
) =
−
p
8
log
2
p
8
−
1
−
p
8
log
2
p
8
;
(49)
C
=
p
4
.
(50)
На рис. 8 показано, что асимптотическое диссипированное состояние
Вернера радикально отличается от исходного — оно не только запута-
но при любом
p >
0
, но согласованность растет с ростом
p
: чем менее
запутано исходное состояние (включая его полную сепарабельность),
тем более запутано диссипированное. При этом
i
B
|
A
положительна
Рис. 8. Зависимость
i
B
|
A
(
1
),
C
(
2
) и Tr
ρ
2
AB
(
3
) от
p
асимптотического состояния
Вернера (47)
50
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 3
