соответствующие данной точке на момент первой и второй съемок;
λ
— рабочая длина волны РСА;
B
— длина базовой линии;
α
— угол
ориентации базовой линии;
γ
— угол наблюдения, соответствующий
первой съемке;
R
— радиусЗемли;
H
— высота РСА на момент пер-
вой съемки;
h
— высота рельефа в данной точке. При фиксирован-
ных значениях параметров съемки (т.е.
R
,
H
,
B
,
α
)
, согласно системе
уравнений (1)–(3), абсолютная интерферометрическая фаза
ψ
является
функцией наклонной дальности
r
1
и высоты рельефа
h
:
ψ
=
ψ
(
r
1
, h
)
.
(4)
Зависимость (4) — нелинейная и может быть получена в явном виде
путем подстановки (3) в (2) и (2) в (1). Линеаризация зависимости (4)
в окрестности точки
(
r
0
,
0)
приводит к выражению
ψ
(
r
1
, h
)
≈
ψ
(
r
0
,
0) +
∂ψ
∂r
1
(
r
1
−
r
0
) +
∂ψ
∂h
h,
(5)
где
r
0
— наклонная дальность до центра кадра.
Формулу (5) перепишем в виде
ψ
(
r
1
, h
)
≈
ψ
0
+
ψ
R
+
ψ
T
,
(6)
где
ψ
0
=
ψ
(
r
0
,
0)
, ψ
R
=
∂ψ
∂r
1
(
r
1
−
r
0
)
, ψ
T
=
∂ψ
∂h
h.
Первая компонента (
ψ
0
) — постоянная по полю интерферограммы
и полезной информации не несет. Вторая компонента (
ψ
R
) описывает
изменения наклонной дальности по полю кадра. Третья компонента
— топографическая фаза
ψ
т
— описывает изменения высоты рельефа
по полю кадра. Операция компенсации
ψ
R
называется устранением
набега фазы по направлению наклонной дальности. Вычислим произ-
водные, входящие в формулу (5). Дифференцируя (1) c учетом (2) и
(3), находим
∂ψ
∂r
1
=
4
π
λ
r
1
−
r
2
+
B
sin (
α
−
γ
)
r
2
;
(7)
∂ψ
∂h
=
−
4
π
λ
B
⊥
r
2
R
+
h
R
+
H
1
1
−
(
R
+
H
)
2
+
r
2
1
−
(
R
+
h
)
2
2 (
R
+
H
)
r
1
2
,
(8)
где
B
⊥
=
B
cos (
α
−
γ
)
.
Пусть
γ
0
— угол наблюдения, соответствующий центру кадра. Для
характерных значений параметров космической съемки РСА справед-
ливы соотношения:
h R
,
H R
,
r
1
B
,
r
2
B
и, как следствие,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 4
89
