5
,
84
≤
k
n
(
RCP
)
≤
6
,
32
[13]. Это указывает на то, что симметрия
твердой и жидкой фаз как в этой критической точке, так и при более
высоких
P
−
T
-параметрах одинакова (из-за заметной доли вакантных
узлов в виртуальной решетке модели) и близка к структуре случайной
упаковки равных сферических частиц.
P
−
V
−
T
-параметры обнаруженной в расчетах критической точки
ФПК-Ж относительно параметров критической точки ФП жидкость–
газ равны
T
cr
(
s
−
l
)
T
cr
(
l
−
g
)
= 71
,
132
,
V
cr
(
s
−
l
)
V
cr
(
l
−
g
)
= 0
,
0618
,
P
cr
(
s
−
l
)
P
cr
(
l
−
g
)
= 12027
,
261
,
Z
cr
(
s
−
l
)
Z
cr
(
l
−
g
)
= 10
,
441
,
−
f
cr
(
s
−
l
)
−
f
cr
(
l
−
g
)
= 32
,
178
.
Отметим, что вопрос о наличии критической точки у ФП кристалл–
жидкость изучается давно. Известное утверждение Л.Д. Ландау о не-
возможности непрерывного перехода “между телами различной сим-
метрии (в частности между жидкостью и кристаллом)” [14, 15] было
подвергнуто сомнению в работах [9; 16, с. 513]. В работе С.М. Стишова
экстраполяцией экспериментальных данных для скачков объема и эн-
тропии аргона и натрия на
T
=
∞
были получены конечные значения
[9]:
Δ
V/V
s
→
0
,
03
и
Δ
s/k
b
→
0
,
9
— для ГЦК-аргона,
Δ
V/V
s
→
0
,
0034
— для ОЦК-натрия.
И хотя в [9] на основании этого было сделано утверждение об
отсутствии критической точки у процесса плавления, надо признать,
что вопрос является открытым и сегодня, ибо данная экстраполяция
неоднозначна и не применима для веществ, имеющих нелинейные
зависимости, в частности, максимум на кривой плавления (например,
для цезия [9]).
Таким образом, разработанная модель позволяет описать все три
фазы простого вещества, включая как бинодали и спинодали ФП, так
и критическую точку ФП жидкость–газ и тройную точку. При этом в
модели не содержится никаких внешних критериев для запуска ФП, и
никаких подгоночных постоянных. Однако количественные результа-
ты данной модели еще далеки от экспериментальных данных. Но стоит
напомнить, что и уравнение Ван дер Ваальса плохо описывает линию
ФП жидкость–газ даже для инертных газов. Экспериментальная кри-
вая ФП жидкость–газ в приведенных к параметрам критической точки
координатах лежит между результатами приведенных уравнений Ван
дер Ваальса и Бертло.
Работа выполнена при поддержке Программы Президиума РАН
(проект № П-2.1) и РФФИ (гранты № 12–08–96500-р-юг-а и № 10–
02–00085-а).
40
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 2
