P
= 0
. Если же их определять из данных для газовой фазы, то они бу-
дут другими, как на это и было указано в [1]. Например, значение
b
для
аргона будет уже не 17, а ближе к 12, что обычно и принимают для по-
тенциала Леннарда–Джонса при ван-дер-ваальсовом взаимодействии
в инертных газах.
Расчет зависимости функции
Pv
o
/D
от аргумента
v/v
o
показал,
что
при средних температурах изотермы имеют две S-петли
, соот-
ветствующие ФП кристалл–жидкость и жидкость–газ (рис. 1). Однако
рассчитанные параметры ФП кристалл–жидкость сильно отличаются
от экспериментальных параметров плавления аргона из [9]. На рис. 1
эти экспериментальные бинодали ФПК-Ж из работы [9] показаны сим-
волами для кристалла и
◦
— для жидкой фазы.
Расчеты показали, что
при высоких температурах
S-петля ФП
жидкость–газ стягивается в критическую точку (на рис. 1 отмечена
символом ) с параметрами
T
cr
= 242
K
, V
cr
= 353
,
37
cм
3
/
моль
, P
cr
= 32
,
28
бар
,
Z
cr
= (
Pv/k
b
T
)
cr
= 0
,
567
, f
cr
/D
=
−
17
,
8478
, φ
v,cr
= 0
,
749739
,
k
n,cr
= 3
,
003
, x
d,cr
= 0
,
999773
.
Рис. 1. Зависимость
Pv
o
/D
от
v/v
o
вдоль изотерм 150 K (сплошная линия) и
300 K (точечная линия) для Ar; — экспериментальные бинодали ФПК-Ж из
работы [9] для кристалла,
◦
— для жидкой фазы; — критическая точка ФП
жидкость–газ из [11],
— расчетное значение. На вставке справа показано
поведение изотерм вблизи расчетной критической точки для ФП жидкость–газ
38
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 2
