Previous Page  6 / 13 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 6 / 13 Next Page
Page Background

точки на сфере, связанные с существованием дополнительного инте-

грала, квадратичного по обобщенным импульсам [7]. При этом со-

храняется представление интегрируемого потенциала в виде (6), но в

отличие от вида (7) функция является многочленом третьей степени.

В силу того, что рассматриваемое уравнение Шредингера допус-

кает разделение переменных

ψ

(

x

1

, x

2

) =

ψ

1

(

q

1

)

ψ

2

(

q

2

)

, нулевой уро-

вень собственной функции образован пересекающимися координатны-

ми линиями (

q

1

=

const). Такая ситуация не является случаем общего

положения и может быть разрушена малым возмущением — при пере-

ходе к потенциалу, не допускающему разделения переменных. Это мо-

жет стать основой алгоритма (например, численного) для определения

возможности разделения переменных. Такой алгоритм представляет

собой аналог метода Хенона – Хейлеса для установления интегрируе-

мости гамильтоновых систем с двумя степенями свободы [11–16].

Спектр собственных значений энергии частицы в двумерной

потенциальной яме.

В качестве примера рассмотрим задачу о спектре

собственных значений энергии частицы в двумерной потенциальной

яме конечной глубины. Соответствующий примитивный потенциал

U

(

x

1

, x

2

) =

U

0

ac

b

2

=

U

0

q

1

q

2

=

=

U

0

2

λ

(

A

0

X

2

1

+ 2

B

0

X

1

X

2

+

C

0

X

2

2

) + (

A

0

C

0

B

2

0

)

определяет потенциальную яму конечной глубины при дополнитель-

ном условии регулярности

ac

b

2

>

0

. Это условие выполняется,

например, в случае

λ >

0

,

A

0

>

0

,

C

0

>

0

,

B

0

= 0

.

Используя унифор-

мизующую замену переменных

q

1

ϕ

=

2

λ

q

1

Z

C

0

dq

p

m

(

q

)

, q

2

ρ

=

2

λ

q

2

Z

A

0

dq

p

m

(

q

)

,

C

0

< q

1

< A

0

, A

0

< q

2

<

,

которая с учетом (7) приводит к выражениям

q

1

=

1

2

(

A

0

+

C

0

) (1 +

ν

cos 2

ϕ

)

, q

2

=

1

2

(

A

0

+

C

0

) (1 +

ν

ch 2

ρ

) ;

0

< ν

= (

A

0

C

0

) / (

A

0

+

C

0

)

<

1

,

находим, что уравнения (7) принимают вид

d

2

ψ

1

2

V

0

1 +

ν

cos 2

ϕ

ψ

1

+

ε

(1 +

ν

cos 2

ϕ

)

ψ

1

= Λ

λ

ψ

1

, ϕ

[0

,

2

π

] ;

d

2

ψ

2

2

+

V

0

1 +

ν

ch 2

ρ

ψ

2

ε

(1 +

ν

ch 2

ρ

)

ψ

2

=

Λ

λ

ψ

2

, ρ

[0

,

]

.

(8)

8

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 6