Previous Page  4 / 16 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 4 / 16 Next Page
Page Background

как векторные поля в пространстве Минковского полностью описы-

вают переменное во времени электромагнитное поле в пространстве

трех измерений без использования какой-либо дополнительной экспе-

риментальной информации. В данной работе не использован принцип

наименьшего действия. Оба 4-вектора изначально рассмотрены как

абсолютно произвольные векторные поля, связь между компонента-

ми потенциалов электромагнитного поля и компонентами “силовых”

векторных полей в пространстве трех измерений априори предпола-

гается неизвестной (при использовании вариационного подхода эту

связь приходится постулировать). Физическое содержание вводимых

формально величин устанавливается по окончании вывода сравнением

с фундаментальными экспериментальными результатами.

4-потенциал, 4-ток и 4-тензор электромагнитного поля.

В рам-

ках СТО рассмотрим пространство четырех измерений с мнимым вре-

менем (мир Минковского). Метрика этого пространства является ев-

клидовой с сигнатурой (1, 1, 1, 1), т.е. имеются в виду отличные от

нуля диагональные компоненты метрического тензора.

Радиус-вектор точки наблюдения в указанном пространстве опи-

шем выражением

X

k

(

x

1

, x

2

, x

3

, x

4

) = (

x, y, z, ict

) = (

~r, τ

)

,

(1)

обозначения в котором являются общепринятыми [7].

Произвольный 4-вектор введем с использованием его координат в

4-пространстве

A

k

(

A

1

, A

2

, A

3

, A

4

) = (

A

x

, A

y

, A

z

, iϕ/c

) = (

~A, iϕ/c

)

.

(2)

Эта форма записи (1) общепринята в СТО при формировании 4-

вектора с использованием представлений трехмерного пространства:

структура 4-вектора — векторная величина плюс дополнительно не-

которая скалярная величина. Физическое содержание компонент 4-

вектора

A

k

пока не определено.

По определению 4-вектор

A

k

является векторным полем

A

k

=

=

A

k

(

x

1

, x

2

, x

3

, x

4

)

, при этом предполагается существование всех

частных производных

Φ

km

=

∂A

m

∂x

k

, k, m

= 1

, . . . ,

4

.

Тензор второго ранга

Φ

km

можно разложить на симметричную и анти-

симметричную составляющие:

∂A

m

∂x

k

=

1

2

∂A

m

∂ x

k

+

∂A

k

∂ x

m

+

1

2

∂A

m

∂ x

k

∂A

k

∂ x

m

.

48

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2016. № 1