Previous Page  5 / 31 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 5 / 31 Next Page
Page Background

Анализ общих свойств кривых ползучести при ступенчатых нагружениях…

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2017. № 3

97

соответствующая (в силу (4)) ФП имеет вид

Π =

1

( )

( )

u

t A C u t

и обладает не только

свойством

Π =

(0) 0,

как и СиМ, но и свойством

Π = ∞

(0) ,

переходным к

Π ≠

(0) 0,

характеризующему РеМ.

На ФП и ФР в ОС (1) наложим априори те же минимальные ограничения,

что и в линейной теории:

Π

( )

t

и

( )

R t

предполагаются положительными и диф-

ференцируемыми на

(0; ),

ФП

Π

( )

t

— возрастающей и выпуклой вверх [49], а

ФР

( )

R t

— убывающей и выпуклой вниз на

(0; ),

ФР может иметь интегриру-

емую особенность или

δ

-сингулярность в точке

=

0

t

(слагаемое

ηδ

( )).

t

Из этих

условий, в частности, следует существование пределов

Π + = Π ≥

(0 ) inf ( ) 0,

t

+ =

>

(0 ) sup ( ) 0

R

R t

(

+ = +∞

(0 )

,

R

если ФР не ограничена сверху) и

Π +∞ ≥

( ) 0 и

+∞ ≥

( ) 0

R

[49, 50]. Так, семейство ФП

−λ

Π = α +β − γ

( )

,

t

t

t

e

λ >

0,

α β ≥

,

0,

γ∈ β

[0, ],

(5)

удовлетворяет этим ограничениям. Оно порождает все РеМ-4

при

γ∈ β

(0; ),

α β >

,

0,

а при

α =

0 — все РеМ-3. Поскольку

Π = β− γ

(0)

,

ФП (5) порождает

СиМ, когда

γ = β

:

при

λβ =

0

— ньютоновскую жидкость

= ηδ

(

( )),

R t

при

α =

0 — модель Фойгта (СиМ-2), при

α >

0 — все СиМ-3

−μ

= ηδ +

(

( )

).

t

R t Ee

При

γ =

0

(5) дает модель Максвелла (РеМ-2). Случай

γ <

0

приводит к нару-

шению ограничения

Π ≤



( ) 0,

t

что влечет возрастание кривой обратной ползу-

чести при нулевом напряжении (противоречие с данными испытаний материа-

лов) [49].

На МФ

ϕ

( )

u

в ОС (1) наложим следующие минимальные первичные

требования (дальнейший анализ покажет, потребуется ли дополнить их список)

[43]:

ϕ

( ),

u

− +

∈ ω ω

( ;

),

u

непрерывно дифференцируема и строго возрастает на

+

ω

ω

( ; 0) (0;

)

(

− +

ω ω <

0

), причем

ϕ + = ϕ − =

(0 ) (0 ) 0

(иначе входному процессу

ε ≡

( ) 0

t

соответствует ненулевой отклик

σ

( )).

t

Формально возможны случаи

ω = −∞

,

+

ω = +∞

(как и в работах [12–19]) и

′ϕ = +∞

(0)

.

Для материалов с

одинаковым поведением при растяжении и сжатии МФ

ϕ

( )

u

нечетна и

+

ω = −ω

.

Из возрастания функции

ϕ

( )

u

следует существование обратной функции

Φ = ϕ

1

:

на промежутке

Φ

=

( ; ),

D x x

где

+

= ϕ = ϕ ω −

: sup ( ) (

0),

x

u

= ϕ = ϕ ω +

: inf ( ) (

0),

x

u

и обратимость ОС (1). Если

< +∞

,

x

то при

+

ω = ∞

Φ

( )

x

имеет вертикальную

асимптоту

=

,

x x

а при

+

ω < ∞

Φ

( )

x

непрерывно продолжается в точку

:

x

+

Φ = ω

( )

.

x

Если

> −∞

,

x

то при

ω = −∞

Φ

( )

x

имеет вертикальную асимптоту

=

,

x x

а при

ω > −∞

Φ

( )

x

непрерывно продолжается в точку :

x

Φ = ω

( )

.

x

Величины

x

и

x

— важные характеристики МФ

ϕ

и

Φ

,

существенно влияющие

на поведение теоретических кривых ОС (1) [43].

Конечность

+

ω

или

x

(или

ω

и

x

) означает, что в результате такого выбора

МФ, в ОС (1) встроен критерий разрушения при растяжении (или сжатии),

обеспечивающий обрыв определенных теоретических кривых (ползучести, де-