G
δn
(
ω
) =
R
2
0
m
2
D
σ
4
D
+ 2
R
0
√
2
Dω
+
R
2
0
ω
;
(57)
G
M
(
ω
) =
σ
ω
2
D
+
R
0
√
2
Dω
+
R
2
0
ω
4
D
+ 2
R
0
√
2
Dω
+
R
2
0
ω
σ.
(58)
Интенсивность белого шума
σ
, как и прежде, определяется фор-
мулой (17). Графики, рассчитанные по выражению (56) для воды и
этилового спирта, приведены на рис. 7. Они имеют вид, аналогичный
графикам соответствующих спектральных плотностей для диффузии
над плоской поверхностью жидкости.
Кривые на рис. 8 иллюстрируют влияние радиуса частицы на спек-
тральную плотность массового потока
G
q
m
(
ω
)
.
Рис. 7. Графики спектральной плотности массового потока
G
q
m
(
ω
)
для воды
(
1
) и этилового спирта (
2
)
Рис. 8. Графики спектральной плотности массового потока
G
q
m
(
ω
)
для воды
при начальных радиусах капли 100, 50 и 10 мкм (кривые
1, 2
и
3
)
14
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 1
