Previous Page  3 / 15 Next Page
Information
Show Menu
Previous Page 3 / 15 Next Page
Page Background

В.С. Зарубин

6

ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2017. № 5

симость от температуры угла диэлектрических потерь, а влияние изменения ве-

личины

r

с температурой сравнительно мало и при рассмотрении явления

теплового пробоя обычно полагают

= const

r

[1, 3]. В большинстве случаев

влияние температуры на величину

описывают зависимостью



0

0

( ) = exp

,

W

T

k T

(2)

где

0

— предэкспоненциальный множитель, фиксированный для каждого ма-

териала диэлектрика, Вт/м

3

;

W

— параметр, Дж, имеющий смысл энергии акти-

вации микрочастиц материала диэлектрика, определяющих процесс его поляри-

зации;

23

0

=1, 38 10

k

Дж/K — постоянная Больцмана. В целях упрощения зави-

симость (2) в сравнительно малом промежутке изменения температуры нередко

аппроксимируют формулой [1, 3]

0

( ) = exp (

) .

T

a T T

(3)

Здесь



0

,

,

a

T

— коэффициенты и температура, подбираемые, как правило, в

результате обработки экспериментальных данных. Из формул (2) и (3) при

 

( ) = ( )

T T

и



=

=

/ |

= / |

T T

T T

d dT d dT

следует

0

= /( )

aT W k T

и

 

0 0

/ =

 

= exp(

).

aT

Дифференциальная форма математической модели.

Пусть слой электро-

изоляции постоянной толщины расположен между электродами с плоскими

или круговыми цилиндрическими поверхностями. Условия теплообмена на

внешней поверхности каждого электрода определим постоянными значениями

коэффициента конвективного теплообмена

и температуры

*

T

окружающей

среды, а толщину

h

слоя диэлектрика между электродами примем малой по

сравнению с размерами слоя в тангенциальных направлениях. Тогда возникаю-

щие в слое распределения температуры и электрического потенциала можно

полагать одномерными, зависящими лишь от одной координаты

r

в направле-

нии общей нормали к поверхностям электродов. Для плоского слоя диэлектри-

ка начало отсчета координаты

r

выберем на одной из поверхностей контакта

этого слоя с электродом, а в случае цилиндрического слоя — на оси цилиндра.

Установившееся распределение температуры в слое диэлектрика с учетом соот-

ношений (1) и (2) будет удовлетворять дифференциальному уравнению

 

2

0

0

1

( )

( )

( ) exp

= 0,

( )

n

n

d

dT r

W

r T

E r

r dr

dr

k T r

(4)

где

( )

T

— зависящий от температуры коэффициент теплопроводности мате-

риала диэлектрика;

n

равно нулю или единице в случае плоского или цилин-

дрического слоя соответственно.

При

= const

r

для плоского слоя диэлектрика значение

E

в уравнении (4)

не будет зависеть от координаты, что позволяет принять

= / = const,

E U h

где