В частности, равновесная температура не зависит от замагниченности
плазмы
H
x
, но зависит от ее плотности и длины
`
= 2
π
/
κ
альф-
веновской волны. Отсюда следует, что поглощение коротких (
r
1
)
альфвеновских волн приводит к сильному разогреву плазмы. Скорость
поглощения волны резко возрастает при учете гидродинамических вяз-
костей электронов и ионов или уменьшении длины волны. С другой
стороны, поглощение кинетической энергии существенно зависит от
сдвига фаз начальных амплитуд
u
0
и
h
0
.
Из безразмерного вида системы (11) следует, что задача о вре-
менн´ом поглощении альфвеновских волн имеет два определяющих
безразмерных параметра, пропорциональных
(
`ρ
)
−
1
и
ρ
5
/
2
H
4
x
:
r
=
κc
ω
p
=
cλ
+
λ
−
2
ρ`
;
ζ
= 0
,
386
LZ
3
ce
3
m
2
+
(4
πρ
)
5
/
2
H
4
x
1 +
Z
m
−
m
+
−
3
/
2
.
(18)
На рис. 2 приведены типичные зависимости от времени тепловых
энергий электронов и ионов, магнитной и кинетической энергий для
варианта
r
= 0
,
1
,
ζ
= 100
,
T
0
+
= 0
,
01
,
T
0
−
= 1
,
h
0
= 4
,
u
0
= 1
. При этом
Рис. 2. Зависимость от времени тепловой энергии электронов (
1
) и ионов (
2
)
в альфвеновской волне (
a
), магнитной энергии альфвеновской волны (
б
) и
кинетической энергии альфвеновской волны (
в
)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 4
75
